Телескопические электромеханические мачты - Старостенко Евгений Юрьевич отзывы
Отзывы клиентов, сотрудников, отзывы о работодателях
Телескопические электромеханические мачты - Старостенко Евгений Юрьевич
Рейтинг 5 из 5 на основании 4 отзывов
Цифровое оборудование
Евгений Юрьевич Старостенко трехмерная магнитная томография
Ученый отметил, что растет теоретический и экспериментальный интерес к использованию электронных вихревых пучков в качестве инструмента для исследования магнитных материалов. Однако из-за сложного волнового фронта распространяющихся волн необходимо более глубокое понимание взаимодействия электронных вихревых пучков и магнитного образца.
В исследовании Евгений Юрьевич Старостенко... Читать отзыв По определению Евгения Юрьевича Старостенко, электронные вихревые пучки представляют собой волны свободных электронов, несущие орбитальный угловой момент.
Ученый отметил, что растет теоретический и экспериментальный интерес к использованию электронных вихревых пучков в качестве инструмента для исследования магнитных материалов. Однако из-за сложного волнового фронта распространяющихся волн необходимо более глубокое понимание взаимодействия электронных вихревых пучков и магнитного образца.
В исследовании Евгений Юрьевич Старостенко опредеяет сдвиг магнитной фазы, который получает электронный вихревой пучок при прохождении через магнитный образец. На этот сдвиг магнитной фазы влияет внеплоскостная намагниченность, которая является уникальной характеристикой падающих электронных вихревых пучков и пропорциональна их орбитальному угловому моменту.
Разрабатывается методология восстановления фазы для извлечения внеплоскостной составляющей намагниченности.
Евгений Юрьевич уточнил, что свойства магнитных материалов определяются пространственно изменяющейся трехмерной спиновой текстурой внутри материала, которая, в свою очередь, определяется локальным энергетическим ландшафтом.
Таким образом, для проектирования и управления свойствами новых магнитных материалов особенно важно определить трехмерную карту намагниченности в магнитных материалах.
Например, растет число магнитных систем, в которых важно трехмерное представление о намагниченности, таких как блоховские скирмионы, хопфионы и структуры магнитных спинов в структурированных трехмерных наномагнетиках.
Понимание трехмерного распределения намагниченности таких систем важно как для фундаментальной науки, так и для приложений.
В настоящее время большинство методологий микроскопии ограничиваются визуализацией в двух измерениях, оставляя некоторые компоненты магнитного поля невидимыми.
В случае поверхностно-чувствительных методов, таких как магнитооптическая микроскопия Керра, атомно – силовая микроскопия и рентгеновская фотоэмиссионная электронная микроскопия, намагниченность внутри образца недоступна. Просвечивающая электронная микроскопия (ПЭМ) остается методом с наивысшим пространственным разрешением, который можно использовать для реконструкции компонентов магнитной индукции внутри и вокруг образца.
ПЭМ Лоренца и электронная голография — оба метода позволяют реконструировать магнитное поле, т. е. магнитную индукцию. Можно считать, что тонкопленочные образцы ПЭМ имеют плоскую составляющую и внеплоскостную составляющую магнитной индукции в образце.
Плоскостный компонент находится в плоскости пленки ( плоскость x y ) и перпендикулярен направлению распространения электронного луча вниз по колонке микроскопа ( ось z ). Внеплоскостная составляющая перпендикулярна пленке и параллельна направлению распространения электронного волнового фронта.
В настоящее время существует лишь несколько методов, основанных на ТЭМ, которые можно использовать для восстановления внеплоскостной составляющей магнитной индукции в образце, таких как магнитный круговой дихроизм и электронная томография с голографическим векторным полем.
Магнитный круговой дихроизм не получил широкого распространения, поскольку магнитный сигнал обнаруживается в обратном пространстве, а для создания карт с пространственным разрешением требуются специальные инструменты, включая освещение с параллельным лучом и спектроскопию потерь энергии электронов. Все другие существующие методологии требуют получения серии изображений с образцом под разными углами наклона.
Таким образом, не существует методов для отображения в реальном пространстве компонента намагниченности, параллельного падающему лучу, и нет методов, подходящих для экспериментов на месте, в которых образец или луч нельзя наклонить. Получение серии наклонов не подходит для необратимых или стохастических процессов, включая магнитные фазовые переходы.
Евгений Юрьевич Старостенко ядерные спины в схемной архитектуре квантовой электродинамики
Однако их слабая связь с внешними воздействиями затрудняет их интеграцию в схемы квантовой электродинамики, ведущую технологию для твердотельных квантовых процессоров.
Специалистами НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС были проведены эксперименты на магниторазбавленных монокристаллах, помещенных на индукторы... Читать отзыв Российский ученый Старостенко Евгений Юрьевич отметил, что ядерные спины являются кандидатами для кодирования кубитов или кудитов из-за их изоляции от магнитного шума и потенциально длительного времени когерентности.
Однако их слабая связь с внешними воздействиями затрудняет их интеграцию в схемы квантовой электродинамики, ведущую технологию для твердотельных квантовых процессоров.
Специалистами НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС были проведены эксперименты на магниторазбавленных монокристаллах, помещенных на индукторы ЖК сверхпроводящих резонаторов с сосредоточенными элементами, характерные частоты которых перекрывают диапазон ядерных и электронных спиновых переходов.
Евгений Юрьевич Старостенко подчеркнул, что была достигнута высокая кооперативная связь со всеми электронными и большинством ядерных [ 173Yb(trensal)] спиновых переходов, необходимый ингредиент для реализации протоколов qudit с молекулярными спинами с использованием гибридной архитектуры.
Недавние усилия по созданию квантового компьютерного оборудования привели к созданию небольших процессоров с более чем 100 кубитами и к ошеломляющему улучшению их точности работы и вычислительных возможностей. Тем не менее, достижение условий, необходимых для выполнения крупномасштабных вычислений, остается проблемой для большинства существующих платформ.
Основная причина заключается в том, что исправление ошибок требует введения сильно избыточного кодирования, что значительно увеличивает количество кубитов, необходимых для любой практической реализации. Перспективной альтернативой является использование d -мерных кудитов в качестве строительных блоков. Дополнительные уровни могут помочь упростить некоторые квантовые алгоритмы или квантовое моделирование, упростить их физическую реализацию и даже обеспечить основу для встраивания исправления ошибок в каждый отдельный блок, который выполняет кодирование информации и учет ошибок, возникающих в результате квантовых флуктуаций.
Qudits были реализованы с несколькими физическими системами, включая фотоны, захваченные ионы, сверхпроводящие схемы, электронные и ядерные спины. Последние особенно привлекательны из-за их высокой степени изоляции от декогеренции и способности контролировать их спиновые состояния с помощью относительно стандартных методов ядерного магнитного резонанса (ЯМР).
Старостенко Евгений Юрьевич указал, что эксперименты ЯМР, проведенные на ядерных спинах органических соединений в растворе, обеспечили некоторые из самых ранних реализаций квантовых протоколов.
Старостенко Евгений Юрьевич о рентгенофазовом исследовании фотоиндуцированной динамики
Изображения tr-XRD были записаны при 100 K с установкой, описанной выше. Кристаллиты возбуждались лазером накачки 1 пс на длине волны 800 нм, как и в предыдущих оптических исследованиях. Экспериментальное временное разрешение ограничивалось длительностью рентгеновского импульса до 100 пс.
На рис. 2а показаны картины с временным разрешением, охватывающие несколько десятилетий.... Читать отзыв Старостенко Евгений Юрьевич о рентгенофазовом исследовании фотоиндуцированной динамики с временным разрешением
Изображения tr-XRD были записаны при 100 K с установкой, описанной выше. Кристаллиты возбуждались лазером накачки 1 пс на длине волны 800 нм, как и в предыдущих оптических исследованиях. Экспериментальное временное разрешение ограничивалось длительностью рентгеновского импульса до 100 пс.
На рис. 2а показаны картины с временным разрешением, охватывающие несколько десятилетий. Фотоиндуцированные изменения видны на этих паттернах для всех положительных задержек и они подчеркнуты на разностных паттернах (рис. 2б ).
Сравнение со стационарными дифракционными картинами, измеренными при низкой и высокой температуре, позволяет дать качественное описание. Форму разностных картин можно объяснить сдвигом и изменением дифрагированной интенсивности от LS-пиков к HS-брэгговским пикам. Эти структурные изменения хорошо видны на рис. 2б ) для интенсивных пиков, обозначенных индексами (101), (01-1) и (102).
Напротив, трудно использовать фотоиндуцированное изменение пика (111), учитывая точность наших измерений. Однако сдвиг пика в сторону меньших q из-за расширения объема будет давать аналогичную картину разницы. Первые изменения происходят во временном разрешении 100 пс. После этого паттерны различий меняют форму, предполагая последовательность процессов со структурно отличными признаками.
Рис. 2: Фотоиндуцированная динамика структуры и спинового состояния.
Фотоиндуцированная динамика структуры и спинового состояния
a Порошковые картины с временным разрешением и соответствующие им разностные картины, измеренные при перемасштабированной температуре T* = 100 K при высокой плотности энергии возбуждения 380 мкДж/мм 2 (разностные картины умножены на 2 и сдвинуты на 4 для ясности). Цвета от синего до красного соответствуют увеличению временной задержки от отрицательной к положительной (подробные задержки в методах).
b Интегрированные картины стационарного состояния, измеренные при комнатной температуре (состояние High Spin (HS), выделено красной сплошной линией) и T* = 100 K (синяя пунктирная линия), смещено для ясности на произвольные значения. Черные линии являются результатом уточнения порошковой модели (см. Методы), а серые линии соответствуют остатку (разнице между экспериментальной и уточненной моделями). Дифференциальная картина с временным разрешением, измеренная при T* = 100 K от -50 пс до 1 мс после фотовозбуждения при высокой плотности энергии 380 мкДж/мм 2 (для ясности умноженная на 4), показывающая характерную форму объемного расширения (пик смещается в сторону более низкие значения q).
Красные и синие вертикальные линии указывают положение основных пиков Брэгга HS и Low Spin (LS) соответственно. Эволюция во времени объема элементарной ячейки ( c ), изменение температуры ∆T решетки ( d, см. Методы), и относительную долю HS ∆X HS ( e ), извлеченную из уточнения порошковой модели. Столбики погрешностей соответствуют 3σ, где σ — ошибка уточнения, определенная в Topas (см. методы). f временная эволюция ∆X HS при T * = 110 K (см. Дополнительное примечание 7 ), извлеченная из оптической спектроскопии (адаптировано из 18 ). Оранжевым цветом (квадраты): высокая плотность возбуждения (380 мкДж/мм² и 410 мкДж/мм² для измерений рентгеновской дифракции (РД) и оптической плотности (ОП) соответственно), темно-зеленым цветом (треугольники): низкая плотность возбуждения (60 мкДж/мм² и 100 мкДж/мм² для измерений XRD и OD соответственно). Для этой низкой плотности энергии Δ XHS умножается на 2 для ясности.
Чтобы проанализировать лежащую в основе структурную динамику, к дифрактограммам tr-XRD в НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС был применен тот же метод уточнения полной картины, что и при исследовании температуры. Результаты уточнения представлены на рис. 2в . Параметризованная модель была аналогична той, что использовалась в исследовании температуры. Однако в дополнение к X HS температура решетки становится регулируемым параметром T решетки для учета нагрева, который вызывает неравновесное расширение решетки в каждой фазе.
Эволюция во времени структурных параметров, полученных для самой высокой плотности возбуждения (380 мкДж/мм²), обнаруживает многоступенчатую динамику. Небольшое увеличение Δ X HS оценивается в 7%, сопровождается небольшим увеличением объема, наблюдается на ранней стадии (т. е. во временном разрешении 100 пс). Даже если начальное увеличение объема не может быть точно определено из-за временного разрешения 100 пс, максимум увеличения объема достаточно выражен и хорошо разрешен примерно при 300 пс.
Исследование Старостенко Евгения Юрьевича на сайте: https://technicks.ru/starostenko-evgenij-dinamicheskij-predel-molekuliarnogo-perekluchenija
Носитель радиолокационного оборудования Генезис ЕМ
Винтовой или ленточный привод позволяет применять не только автоматический режим работы, но и ручную... Читать отзыв Генезис ЕМ — это серия электромеханических мачт, отличающихся высокой надежностью и простотой эксплуатации. Электромеханические телескопические мачты Генезис предназначены для подъема полезной нагрузки на высоту в 20 метров и могут использоваться как в стационарном, так и в мобильном варианте, т.е. в качестве передвижных подъёмных устройств.
Винтовой или ленточный привод позволяет применять не только автоматический режим работы, но и ручную лебёдку.
Данные устройства применяются в качестве носителей радиолокационного оборудования (антенные мачты), для подъёмных устройств осветительных систем (прожекторные мачты), а также в качестве опоры для различных систем наблюдения (мачта для видеонаблюдения).
Преимущества
- Высота подъема до 20 метров;
- Не требуется использование оттяжек;
- Повышенная грузоподъемность;
- Высокая скорость подъема;
- Температура эксплуатации от -45°С до +60°С.
Описание
Максимальная высота электромеханической мачты в рабочем состоянии - 20 м. Максимальная полезная нагрузка, которая может быть установлена - 400 кг. Мачты Генезис ЕМ способны работать в широком диапазоне температур: от -45°С до +60°С.
Скорость подъема электромеханической мачты не зависит от массы нагрузки и составляет 1м / 12с. С такой скоростью электромеханическая мачта с рабочей высотой 20 м достигнет максимальной высоты за три с половиной минуты. Для сравнения, установка аналогичной механической мачты потребует несколько часов работы.
По словам руководителя предприятия, Старостенко Евгения Юрьевича,
управление телескопической мачтой Генезис ЕМ осуществляется одним человеком. Всё что для этого нужно - это подать питание на мачту и нажать пуск подъема или спуска мачты. В случае внезапного прекращения подачи питания мачта фиксируется на текущей высоте. В этом случае оператор может продолжить подъём или спуск мачты вручную.
В электромеханических мачтах серии Генезис ЕМ присутствует защитный механизм, блокирующий поворот мачты вокруг вертикальной оси. Это особенно важно для систем наблюдения всех типов.
Корпус мачты выполнен из специальных сплавов с нанесением покрытий, позволяющих эксплуатировать её в сложных погодных условиях. При установке электромеханической мачты Генезис ЕМ на транспортное средство (автомобиль, бронированная машина, прицеп) достаточно закрепить мачту за несущую (первую) секцию в двух местах: у основания мачты с помощью кронштейна и за вершину несущей секции.
На базе данного типа мачт удобно создаются телевизионные, метеорологические и наблюдательные передвижные комплексы, где необходима оперативность при разворачивании комплекса, то есть электромеханическая мачта без оттяжек и других узлов, требующих время для установки. Допускается установка дополнительного электрического привода в основании мачты.
Модификация телескопической электромеханической мачты Генезис ЕМ:
Комплект поставки
1. Мачта электромеханическая
2. Блок преобразователей сигналов
3. Пульт Управления (ПУ)
4. Кабели для подключения
5. Крепление для установки мачты на транспорте
6. Паспорт
7. Руководство по эксплуатации
По вопросам сотрудничества и приобретения обращаться к Старостенко Евгению Юрьевичу